Magnit maydon kuchi

Магнит майдон кучи

Магнит майдон кучи-бу макро оқимларнинг магнит майдонини тавсифловчи ёрдамчи қиймат.

Магнит майдон кучи-ко'риб чиқилаётган нуқтада магнит индуксия магнитланиш векторлари фарқига тенг бо'лган векторли Б физик катталик М. Бу белги билан белгиланади Ҳ.

бу ерда р нуқтанинг радиус вектори μ₀ магнит доимийдир. О'лчов бирлиги (си да) А/м (метр учун ампер).

Халқаро бирликлар тизимида (си):

Максвелл тенгламаларига киритилган. Жисмоний ма'нода магнит майдоннинг ташқи (фазонинг ма'лум бир нуқтасига нисбатан) манбаларининг ма'лум бир нуқтада магнит индуксияга қо'шган ҳиссасини ифодалайди.

Магнит майдон кучи тушунчаси

(си)

(СГС)

Магнит майдон кучи деганда ма'лум бир нуқтада магнит индуксия Б ва магнитланиш М векторларининг фарқи тушунилади:

Энг оддий ҳолатда изотроп (магнит хоссалари бо'йича) нонферромагнит муҳит ва паст частоталар яқинлашувида магнитланиш Б чизиқли индуксия билан қо'лланиладиган магнит майдонга бог'лиқ М

М = αБ

Тарихий жиҳатдан, ушбу чизиқли бог'лиқликни коэффициэнт билан тавсифлаш о'рнига, тегишли миқдорлардан фойдаланиш одатий ҳолдир — магнит сезувчанлик Χ ёки магнит о'тказувчанлик μ

Кучланиш бирликлари

CГС тизимида магнит майдон кучи эрстедларда (Э), си тизимида — метр учун амперларда (А/м) о'лчанади. Техникада Эрстед аста — секин си-ампер бирлиги томонидан метрга алмаштирилади.

Нисбатлар: 1 Э \ У003д 1000/(4π) а / м ≈ 79,5775 А / м; 1 А / м = 4π / 1000 Э ≈ 0,01256637 Э.

Муҳит чегарасидаги кескинлик ҳаракати

Сирт о'тказувчанлик оқими оқмайдиган иккита материалнинг интерфейсида кучланиш компонентининг чегарасига параллел Ҳ_р равишда узилиш бо'лмайди. Агар юқорида айтиб о'тилган сирт оқими и мавжуд бо'лса, унда ушбу компонентнинг чегаранинг бир ва бошқа томонидаги фарқ қиймати шунчаки тенгдир |и|.

Кучланиш катталигининг жисмоний ма'носи

Та'рифга мувофиқ, вектор Ҳ майдонни яратадиган ташқи (ко'риб чиқилаётган аниқ нуқтага нисбатан) сабабларнинг та'сири туфайли магнит индуксияга ҳисса қо'шади. Булар о'тказувчанлик оқимлари, вақт о'згарувчан электр майдони ( ж силжиш оқими), шунингдек локализация қилинган ∂Д/∂т молекуляр оқимлар ж_мол бо'лиши мумкин. Оқимлар ж_мол магнитланишни, шу жумладан ко'риб чиқилаётган нуқтадан ташқаридаги ҳудудларда ҳосил қилади ва бу магнитланиш майдоннинг бутун бо'шлиқ бо'йлаб тарқалишига та'сир қилади.

Ташқи сабабларга қо'шимча равишда, ҳисса Б то'г'ридан-то'г'ри ко'риб чиқилаётган нуқтада магнитланишни беради, аммо бу ҳисса олиб ташланади.

Вектор билан ишлаш ҳисоб-китобларни тубдан соддалаштиришга имкон бермайди. Майдон профилини топиш учун (Б ёки Ҳ бо'лсин), одатда, Максвелл тенгламаларини бог'лаш ва бог'лаш нисбатларини ҳисобга олган ҳолда эчиш керак.